希望能说的详细点
（1）用理论公式产生或在井旁地震道抽取的零相位子波制作合成记录，先用时间扫描法确 参考资料：http://www.spg.org.cn/Spg/xhkw/PDF/2005-5/wt5.txt
定合成记录与井旁地震道达到最大相关位置，其相关系数为〖WTBX〗γ�0。这样，先消除
时间上的整体漂移。此时，如果其相关程度不是很高，认为是受子波相位的影响，就对子波
相位进行调整。�
（2）从子波的频谱公式〖WTBX〗B(f�m)=A(f�m)〖WTBZ〗e��〖WTBZ〗i〖WTBX〗Φ(f�
m)�可知，其中振幅谱A(f�m)由上面零相位子波的振幅谱来确定，而相位谱Φ(f�m)则通
过相位扫描来确定。因此在第一步确定的基础上，假定子波相位为常数，给定相位扫描步长
为〖WTBZ〗Δ〖WTBX〗Φ，让Φ(f�m)分别取±〖WTBZ〗Δ〖WTBX〗Φ，�±2〖WTBZ〗Δ
〖WTBX〗Φ�，…，±N〖WTBZ〗Δ〖WTBX〗Φ，其中N≤〖SX(〗〖WTBZ〗π〖〗〖WTBZ〗
Δ〖WTBX〗Φ〖SX)〗。Φ(f�m)每变化一个步长，由傅氏反变换计算出相对应的子波，再
用子波制作合成记录与井旁地震道做相关分析，求取其相关系数（注意：由于子波相位的变
化也会对所制作的合成记录造成时移，因此在求取其相关系数时，应先对每一子波所制作的
合成记录，做局部时间扫描。只有时移校正后所求出的相关系数才是准确的）。〖JP1〗这
样，可得到一系列由不同相位子波所制作的合成记录与井旁地震道的相关系数γ�n，n=±1
，±2，…，±N。〖JP〗�
（3）通过比较所求出的这一系列相关系数γ�n(n=±1，±2，…，±N)的大小，从中求出
最大相关系数γ��〖WTBX〗n〖WTBZ〗max�。若〖WTBX〗γ��〖WTBX〗n〖WTBZ〗max�
＞〖WTBX〗γ�0，则γ��〖WTBX〗n〖WTBZ〗max�所对应的相位就是所求的最合适的子
波的相位，同时也求得其对应的合成记录与井旁地震道达到最大相关时所对应的位置，也就
是精确的标定位置；否则，则认为最合适的子波的相位就是零相位。�通过上述方法，能准
确地求出与地震子波相匹配的子波和标定结果。
〖HS2*2/3〗〖HT4XBS〗〖STHZ〗4〓结论〖HT〗〖STBZ〗�
（1）合成地震记录层位标定的方法有很多，本文只是针对目前合成记录层位标定中的精度
问题，提出从手工标定转向高精度的自动标定。�
（2）〖JP1〗利用时间扫描法及相位扫描法进行层位标定的方法也只是理论上的一种分析，
还有待实际检验。〖JP〗�
（3）随着计算机软件技术的发展和研究精度要求，合成记录层位标定的方法必然会从手工
转向自动化、智能化，上述两种方法无疑为这种转变提出了一种新的思路。
地震子波是地震记录褶积模型的一个分量，通常指由2至3个或多个相位组成的地震脉冲，确切地说，地震子波就是地震能量由震源通过复杂的地下路径传播到接收器所记录下来的质点运动速度（陆上检波器）或压力（海上检波器）的远场时间域响应。
一个子波可以由它的振幅谱和相位谱来定义，相位谱的类型可以是零相位、常数相位、最小相位、混合相位等；对零相位和常数相位子波而言，可简单将其看作是一系列不同振幅和频率的正弦波的集合，所有的正弦波都是零相位或常数相位的（如90°）；在频率域中，子波提取问题由两部分组成：确定振幅谱和相位谱，确定相位谱更加困难，并且是反演中误差的主要来源。
二、子波提取方法：
子波提取方法分为三个主要类型：1)、纯确定法：即用地表检波器或其它仪器直接测量子波；2)、纯统计法：即只根据地震数据测定子波，这种方法很难测定可靠性的相位谱；3)、使用测井曲线法：即使用测井曲线与地震数据结合，理论上这种方法能够提取井点位置精确的相位信息，但问题是该方法要求测井和地震间必须要有良好的对应关系，而将深度域样点转换为双程旅行时的深时转换可能产生不恰当的对应关系，而这种不恰当的对应关系必将影响子波提取的结果。
子波在各地震道之间是变化的，而且是旅行时间函数，即子波是时变和空变的，也就是说，对每个地震剖面而言，都应该能提取大量的子波，但在实际应用中提取可变子波可能会引起更多的不确定性，比较实用的做法是对整个剖面或某个目的层只提取单一的平均子波。
三、零相位子波和常数相位子波：
零相位子波和常数相位子波(Zero Phase and Constant Phase Wavelets.)
首先，让我们来考虑雷克子波(Ricker Wavelet)，雷克子波由一个波峰和两波谷，或叫两个旁瓣组成, 雷克子波依赖它的主频，也就是说，它的振幅谱的峰值频率，或主周期在时间域的反函数（主周期可以通过测量波谷到波谷的时间来获得）。
如图1、图2为20Hz和40Hz雷克子波的时间域的波形和对应的振幅谱，注意子波的振幅谱是开阔的，子波在时间域变窄，表明分辨率增加，我们最终追求的子波形态应是尖脉冲，其相位谱是直线，这样的子波在地震处理上是不现实的，但这样的子波是我们追求的最终目标；图1、图2的子波是零相位的，或波形是对称的，这样的子波具有我们要求的性质，因为子波的能量集中在正的波峰处，这样的子波与反射系数褶积，能较好地解决反射问题，为了得到一个理想的非零相位子波，将雷克子波进行90°相位旋转（图3）和30°的相位旋转（图4），90°的相位旋转显示为波形不对称性，180°的相位旋转只是零相位子波的反转，30°相位旋转后波形也是不对称的。
当然，一个典型的地震子波包含的频率范围比雷克子波的频率范围大,如图5所示：是一带通滤波，在这儿我们考虑通过一个带宽15-60Hz的滤波器，该滤波器已在5-15Hz、60-80Hz之处做过斜坡余弦处理，如果子波的振幅谱是一个简单的箱状，则斜坡处理减小“尾零”响应是显而易见 的；图5示的子波是零相位的子波，它是一个非常好的地层子波，它也常常当作奥姆斯比子波。